電磁兼容的數(shù)值仿真分析——CST2013
由于RE102所要仿真的最高頻率很高,高達(dá)18GHz, 同時(shí)板上信號(hào)頻率僅15kHz,到18GHz的諧波分量相當(dāng)?shù)?小,這樣懸殊的頻段對(duì)于時(shí)域高頻場(chǎng)仿真算法來(lái)說(shuō),仿真時(shí)間將相當(dāng)?shù)亻L(zhǎng);而對(duì)于頻域場(chǎng)仿真算法來(lái)說(shuō),掃頻帶寬太寬,同樣導(dǎo)致仿真時(shí)間太長(zhǎng)。為此,通常采用求解廣義沖擊響應(yīng)的方法,再乘以激勵(lì)源的頻譜合成最終的結(jié)果。
本算例中采用如下線性化方法:
a)有六個(gè)開(kāi)關(guān)管,柵極電流極小,所以忽略,即柵源和柵漏間接高阻開(kāi)路即可;
b)只需考慮漏源間的大電流,六只管子兩兩錯(cuò)位開(kāi)通,其余時(shí)間閘斷截止,將漏源結(jié)定義為電流源,電流源激勵(lì)波形為上節(jié)路仿真中得到的波形;
c)在每個(gè)電流源處加上Delta沖擊激勵(lì),定義PCB板上電流監(jiān)視器(圖8),1米法水平垂直電場(chǎng)場(chǎng)強(qiáng)接收天線(圖9),通過(guò)場(chǎng)仿真得到相應(yīng)的廣義沖擊響應(yīng);
d)通過(guò)實(shí)際激勵(lì)信號(hào)的頻譜最后合成實(shí)際工作情況下的響應(yīng)。
圖9 開(kāi)關(guān)管Delta沖擊下,PCB板周邊1米處信號(hào)的頻譜
(0-18GHz)和1W激勵(lì)下18GHz的遠(yuǎn)場(chǎng)方向圖(下)
2.2 天線對(duì)箱內(nèi)電纜的EMS仿真
本算例模型見(jiàn)圖10。一個(gè)10米長(zhǎng)、2米寬、1米高的鋁制箱體,上面有11條窄縫,單振子天線位于箱外1米處,工作于100MHz-1GHz頻帶,電壓源激勵(lì),0到1GHz頻帶上的 輻射功率線性從0至0.14mW,箱內(nèi)敷設(shè)了一條2米長(zhǎng)線束,包含單線和同軸線兩種線纜,各自端口50歐姆接地。要求天線輻照下線纜上的感應(yīng)電壓和電流。
圖10艙外振子天線輻射對(duì)艙內(nèi)電纜的干擾
此問(wèn)題的難點(diǎn)是同軸線編織網(wǎng)與10米長(zhǎng)箱體間巨大的 比例關(guān)系,對(duì)于場(chǎng)仿真算法來(lái)說(shuō),這勢(shì)必導(dǎo)致網(wǎng)格數(shù)激增, 否則將影響仿真精度。加之箱體上狹窄的縫隙以及0.5mm 薄的鋁殼,對(duì)于1GHz以下的頻率,電磁波一定程度上仍可以穿透鋁殼的。為此,鋁殼不能采用PEC,而需考慮其電 導(dǎo)率和厚度的影響,如果對(duì)其劃分網(wǎng)格則會(huì)導(dǎo)致網(wǎng)格步長(zhǎng)僅0.5mm。 具體的仿真流程是:
a)單振子天線仿真,得出其全頻帶上寬帶近場(chǎng)電流磁 流分布;
b)將近場(chǎng)源加載到整個(gè)箱體上,對(duì)箱體上的窄縫和其 內(nèi)的同軸電纜采用集總電路等效精簡(jiǎn)模型,避免了直接對(duì) 這些細(xì)小的結(jié)構(gòu)進(jìn)行網(wǎng)格劃分。得出天線對(duì)線纜的干擾 (圖11)。顯然同軸線的屏蔽效能較單線高得多。
圖11單線和同軸線上所感應(yīng)的干擾電流
這些仿真案例可以適用于很多實(shí)際干擾的仿真:艦船上一部或多部天線工作在相同或不同的頻段,它們工作時(shí)對(duì)甲板上或船艙內(nèi)的線纜的耦合干擾分析。不但是艦載,而且可以仿真車(chē)載、機(jī)載、星載和彈載等平臺(tái)上的輻射敏感度。
2.3 車(chē)載線纜EMI仿真
悍馬車(chē)中三種不同線纜:?jiǎn)尉、同軸線和雙絞線,其上信號(hào)分別為正弦波(100kHz/0.26W)、三角波(周期 0.2us/7.5W)和差分方波(周期5us/0.4W)。模型見(jiàn)圖12。 兩條路徑包含了五條不同的線型的線。
圖12 左為車(chē)與兩天線束,右為10MHz的輻射場(chǎng)
仿真中不但可以得出不同周期不同功率信號(hào)在空間中的輻射強(qiáng)度,而且還能夠得出各線纜間的串?dāng)_,見(jiàn)圖13。
圖13 雙絞線上差分方波受到鄰近信號(hào)的干擾
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